1995年, 第17卷, 第4期　刊出日期：1995-04-14

  

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  基于非协调元的加法型Schwarz交替法──弱重迭情形

  黄建国

  计算数学. 1995, 17(4): 103-112. https://doi.org/10.12286/jssx.1995.4.103

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  基于非协调元的加法型Ｓｃｈｗａｒｚ交替法──弱重迭情形黄建国（上海交通大学应用数学系）ＡＤＤＩＴＩＶＥＳＣＨＷＡＲＺＡＬＴＥＲＮＡＴＩＮＧＭＥＴＨＯＤＦＯＲＮＯＮＣＯＮＦＯＲＭＩＮＧＦＩＮＩＴＥＥＬＥＭＥＮＴ──ＣＡＳＥＯＦＷＥＡＫＯＶＥＲＬＡＰ￥Ｈ...
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  关于无限维耗散动力系统的逼近惯性流形

  刘青民

  计算数学. 1995, 17(4): 343-348. https://doi.org/10.12286/jssx.1995.4.343

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  [1]中提出了逼近惯性流形(approximate inertial manifold)以及相应产生的非线性Galerkin方法.本文主要是把[2]中对Navier-Stokes方程构造逼近惯性流形的方法以及一系列误差分析运用到一般框架下的发展方程上去,得到了类似的结果.耗散动力系统的长期行为是由吸引子(global attractor)决定的.惯性流形是含吸引子的一个指数吸引轨线的Lipshiz不交流形.惯性流形的存在取决于耗散算子至少有一对相邻的特征值,其差应足够大,以致无法知道2维Navier-Stokes方程有无惯性流
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  用Prony方法计算信号数据参数的误差分析

  魏木生

  计算数学. 1995, 17(4): 349-359. https://doi.org/10.12286/jssx.1995.4.349

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  对于用Prony方法计算信号数据参数的误差分析,指出了提高计算精度的方法和影响精度的因素.我们分析了秩亏LS和TLS方法和误差界,指出用秩亏的Prony方法可大大提高计算精度.同时也指出了T的变化和η的变化对结果精度的影响,以及精确计算重奇点的方法,
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  加罚N-S方程的有限元非线性Galerkin方法

  李开泰,周磊

  计算数学. 1995, 17(4): 360-380. https://doi.org/10.12286/jssx.1995.4.360

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  非线性Galerkin方法是对耗散型非线性发展方程的一种数值解法,其空间变量不象一般Galerkin方法那样在线性空间上离散,而是在非线性流形上离散,所得逼近解在时间变量增大时可以更快地逼近其精确解.精细的理论分析可见[1],[2]等,在有限元逼近基础上将此方法应用到Navier-Stokes方程上的工作可参见[3],[4],这些文章主要针对速度与压力同时求解的混合元情形做了讨论.本文在[4]的基础上对加罚Navier-Stokes方程的一种非线性Galerkin方法的半离散和全离散有限元逼近格式分别进行了误差估
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  通过纯有理运算确定矩阵的Jordan块结构

  张知难

  计算数学. 1995, 17(4): 381-390. https://doi.org/10.12286/jssx.1995.4.381

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  本文讨论如何通过有限步有理运算求得给定矩阵的Jordan块结构(JBS),因为有理运算可以通过符号计算精确实现.与此对照,迄今为止用数值计算求矩阵的JBS与理论结果相距甚远.证明是构造性的,分两大部分:1)确定矩阵A的不变因子,2)根据A的不变因子确定初等因子结构.为求得A的不变因子,我们提出一种新的Las Vegas算法.它是一种概率型算法,这种算法允许失败,但是当且仅当求得正确答案时才停止运算;
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  一类抛物-椭圆耦合方程组混合初边值问题的二阶收敛差分格式(Ⅱ)

  孙志忠

  计算数学. 1995, 17(4): 391-401. https://doi.org/10.12286/jssx.1995.4.391

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  2.差分格式的可能性和收敛性我们证明[1]中建立的差分格式(6.1-6.17)是唯一可解且二阶收敛的.记(3.1-3.10)的解为{ψ ,p,q},(4.1-4.13)的解为{ψ,p,q;u_1,u_2,v_1,v_2,w_1,w_2}.假设(3)的系数满足如下条件:当|ε_l|≤ε_0,1≤l≤4时,使得
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  解有界变量凸规划问题的ODE方法

  夏又生

  计算数学. 1995, 17(4): 402-408. https://doi.org/10.12286/jssx.1995.4.402

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  用微分方程的解曲线确定约束优化问题的解即ODE方法已受到人们广泛重视和研究.潘平奇对无约束和带等式约束优化问题提出了很好的ODE方法.该方法的主要优点之一是没有扩大问题的规模.关于带不等式约束的优化问题的ODE方法,尚待研究.另外,虽然问题(1)可以通过标准化处理变成等式约束情形,再用[3]中的ODE方法求解,但这样做会扩大问题规模,因此,本文将在不扩大问题规模的基础上
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  高维广义Kuramoto-Sivashinsky型方程Fourier拟谱方法的大时间误差估计

  向新民

  计算数学. 1995, 17(4): 409-426. https://doi.org/10.12286/jssx.1995.4.409

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  在很多物理问题中出现如下方程:Kuramoto在研究反应扩散系统耗散结构时导出了上述方程,Sivashinsky在模拟火焰传播时也得到了它.此外,它还出现在粘性层流和Navier-Stokes方程的分枝解中.在[5-8]中,作者研究了一维情形下周期初值问题的整体吸引子和分枝解;[9]提出了广义KS型方程;[10-14]中研究了它的光滑解的存在性和t→+∞时的渐近性
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  关于Szász-Mirakjan型算子的加权逼近

  宣培才

  计算数学. 1995, 17(4): 427-442. https://doi.org/10.12286/jssx.1995.4.427

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  设S_n(f;x)表示如下的Sz(?)sz-Mirakjan算子:S_n(f;x)=sum from k=0 to ∞ f(k/n)S_(nk)(x),这里S_(nk)(x)=e~(-nx)(nx)~k/k!,x∈[0,∞),f∈C_[0,∞),C_[0,∞),表示在[0,∞)上连续且有界之函数集,1983年在[1]中给出了Sn(f;x)在一致逼近意义下的特征刻划,为讨论L_p逼近,[2]中引进了如下的Sz(?)sz-Mirakjan-Kantorovich算子:
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  求整体优化问题全部解的胞腔排除法

  张讲社,王卫,陈白丽

  计算数学. 1995, 17(4): 443-455. https://doi.org/10.12286/jssx.1995.4.443

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  其中X~0为一各边平行于坐标轴的立方体(以下将这类立方体简称为胞腔),X~0的最大边长度称为网径,记为W(X~0).在本文中,X(?)X~0表示任一胞腔,f(X)={f(x):x∈X}表示f在X上的值域,f在X~0上的整体极小值记为f~*,f在X~0上全部整体极小点集合记为M.以下恒假定M仅由有限个孤立点组成,且M中所有点含于X~O内部.于是,(?)x~*∈M,有